Всем доброго времени суток
Когда речь заходит об орбитах и спутниках, мы заранее предполагаем, что они движутся над поверхностью планеты, что логично: целым пролететь сквозь землю он не может. Но. Что если предположить, что может. Допустим, люди придумали такой материал, что он может без какого-либо сопротивления проходить сквозь другие тела. И сделали из него спутник. И запустили на орбиту. Как будет выглядеть такая орбита? В этом сейчас и будем разбираться
Почему орбиты под землей и над землей отличаются
Чтобы разобраться, почему орбиты будут отличаться, зайдем немного издалека и вспомним электродинамику. В школьном курсе физики рассказывают, что если равномерно нанести заряд на сферу, то электрическое поле будет только снаружи сферы, но не внутри. Более наглядно это показано на картинке:
Видно, что электрическое поле есть только вне сферы. Еще на 3 картинке показано, что если есть 2 сферы, то под большей поле будет создавать только меньшая. Если поместить под сферы заряд q << Q (значительно меньший, чем заряд сферы), сферы на заряд действовать не будут (кроме малого шара на 3 картинке)
А теперь представим, что какой-то пробный заряд движется внутри заряженного шара. По его объему заряд распределен так, что его плотность зависит только от расстояния от центра (то есть, отступая от центра шара на одинаковые расстояния в 2 случайных направлениях, мы придем в точки с одинаковым зарядом). Как определить, с какой силой такой шар действует на заряд? Думаю уже все догадались: нужно шар разбить на шар поменбше и толстостенную сферу побольше, да так, что бы пробный заряд был над первым, но под второй:
Зазор на 2 картинке представлен для наглядности, в действительности он бесконечно мал
В данном случае у нас также на заряд действует только шар поменбше, а вот внешняя сфера заряд никак не трогает. Соответственно, если сместим заряд внутри сферы, то как бы изменим заряд того тела, что действует на нашу частичку q (естественно в самой сфере ничего не меняется, меняются заряды только в уравнениях движения)
Но что это мы все про заряды да про заряды? Зачем они нам, если мы на орбиты и гравитацию смотреть собрались? А вот зачем. Взгляните на формулы для полей и сил электрического и гравитационного взаимодействия:
Формулы по сути отличаются только буквами (ну и еще минус у гравитации), а значит то, что я только что рассказывал про заряды, работает и для гравитации. То есть на спутник, летящий под землей, будет действовать только та часть планеты, которая находится под ним, как это было с зарядом в сфере (планеты, в данном случае Земля, принимаются сферическими). Ну а значит теперь мы знаем, в чем отличие движений под и над землей, и можем составлять уравнения движения
Но перед этим оставлю небольшое дополнение для самых диких математиков тех, кому интересно, почему все-таки под сферой поля нет
Проведем систему координат с нулем в центре сферы. Проведем кривую ось l вдоль сферы так, чтобы она лежала в плоскости xOy. Будем рассматривать поле в точке, смещенной из нуля по оси Ox (смещение по всем 3 осям равнозначно смещению по одной из осей, просто значения координат поменяются). Вернее, проекцию поля на ось Ox, по другим направлениям (перпендикулярно Ox) поля, очевидно, нет в силу симметрии:
Вдоль оси l разбиваем сферу на множество колец толщиной dl, выражаем заряд dq на кольцах, затем поле dE каждого из колец, суммируем, короче, все тривиально:
Итак, поле есть только вне сферы. Если построить график проекции поля, то может показаться что само поле отрицательно, но это не так, просто проекции получились на ось, противоположно направленную оси Ox
Уравнения движения
Движение будем рассматривать в полярной системе координат, ибо так удобнее, а силами сопротивления будем пренебрегать, все-таки спутник у нас сквозь всего проходит. Вдоль радиуса (от центра Земли до спутника) будут действовать только 2 силы: сила тяжести и центробежная сила:
Записать уравнение движения для этого направления несложно, обычный 2 закон Ньютона. Лучше разберемся, как записать уравнение для угла и угловой скорости. И сделать это проще всего через закон сохранения момента импульса (момент импульса - мера вращательного движения, то есть тот же привычный импульс p = m * v, только для вращения). Записываем, дифференцируем и компонуем оба уравнения (для радиуса и для угла) в одну систему
Вот уравнения и готовы. Почти. В первом выражении у нас осталась не определена функция массы планеты от расстояния до ее центра. Массы, которая притягивает, а не всей массы планеты, разумеется. И определим мы ее 2 разными способами
Орбиты при постоянной плотности Земли
Начнем с чего-нибудь попроще. Представим, что плотность постоянна, тогда масса будет иметь самый простецкий вид: объем шара некоторого радиуса умножить на плотность. Запишем уравнения в такой форме и попробуем ручками решить эту систему:
Иии... В поиске аналитического решения меня поджидало фиаско. Сколько я ни пытался придумать подстановки, ничего толкового не выходило. Собственно, те преобразования, которые вы видите - замена переменных: теперь мы ищем, как радиус зависит от текущего угла. Однако здесь нас поджидает нелинейный диффур, который браться не очень хочет. К слову, если забить уравнение в Wolfram, то он таки его решит, вернее из дифференциального сделает обычным. Вот только то обычное уравнение не имеет аналитического решения, а значит и диффур тоже. Жаль, а ведь можно было бы и новые законы Кеплера придумать :)
Но да ладно, еще раз запишем уравнения, только теперь сделаем M кусочно-заданной, ну то бишь с какого-то радиуса будем делать ее константой. Это добавит в модель поверхность Земли, и по итогу орбита спутника сможет проходить и под и над Землей:
Теперь запишем это все на языке Wolfram-а, смоделируем несколько траекторий...
... и получим вот такие довольно красивые графики
Честно говоря, не ожидал, что спутник будет лететь по столь интересным траекториям. Но да ладно, их вы и сами посмотреть можете, а я лучше расскажу, как они устроены.
Если спутник летит полностью под землей, то его траектория - эллипс, центр которого совпадает с центром Земли
Если же спутник движется и под и над поверхностью планеты, то его траектория чередуется из эллипсов (под - эллипс с центром в центре Земли, над - эллипс с центром Земли в фокусе). Но упрощенно ее можно представить так: берем один из вариантов траектории и с каждым витком поворачиваем траекторию на какой-то угол. Если в основном спутник летит под землей, то выбираем траекторию подземного спутника и постоянно ее вращаем. Если в основном над землей - вращаем траекторию надземного спутника. Чем-то похоже на очень сильную прецессию перицентра, хотя, конечно, прецессия исходит из теории относительности, а не из подземных полетов :)
Орбиты с реальной плотностью Земли
Естественно в действительности плотность Земли меняется с глубиной. И это тоже нужно учесть
Первым делом запишем уравнения движения, они по сути такие же, только формула массы другая:
Ну что ж, теперь нужно найти график плотности. В интернете мне удалось найти только одно изображение, где показан график зависимости плотности от глубины, им и будем пользоваться
Выбрав несколько точек с каждого гладкого участка, мы можем при помощи интерполяции сделать похожую на каждый из участков функцию. Затем соединяя отдельные участки в кусочно-заданную функцию получим полноценную функцию плотности, из которой интегрированием можно получить функцию массы. Ну значит запускаем Wolfram и вперед... А нет! Если мы просто проинтегрируем, то Wolfram будет жутко тормозить. Поэтому посчитаем массу Земли при конкретных значениях радиуса и из них, опять-таки интерполяцией, сделаем функцию массы. Я решил взять 27 точек, так как число 6371 делится нацело на 27 (Радиус Земли составляет 6371 км):
Код, вычисляющий точки для дальнейшей интерполяции
Теперь запишем другой код. В нем как раз мы будем интерполировать массу, а также в нем запустим расчет и выведение траекторий:
И получим... Еще более красивые графики:
И да, это все траектории, а не просто придуманные красивые графики. Код я написал так, что Wolfram считает первые 100 000 секунд полета, за которые спутник успевает сделать много витков. Вот и получаются такие красивые колечки или просто симметричные узоры. К слову, есть и графики, похожие на случай с постоянной плотностью:
В случае с переменной плотностью траектория остается похожей на эллипс, но теперь он вращается вообще всегда. К слову, можно также заметить, что если спутник движется в основном под землей, то центр Земли находится рядом с центром эллипса, а если над землей - рядом с фокусом эллипса
Есть, конечно, и привычные траектории вроде гипербол, которые получаются, если спутник двигался слишком быстро:
Как самому строить такие траектории
Полагаю, такие красивые графики могут вызвать желание самому их построить, попробовать разные параметры орбит и прочего. И на этот случай я решил оставить код для Wolfram Mathematica, при помощи которого вы сможете сами позапускать спутники под землю. На компьютере, естественно :). Ctrl + C, Ctrl + V, ну и подставить нужные вам цифры:
Для постоянной плотности:
Запустить 1 раз, перед построением графиков: Mass[R_] :=
Piecewise[{{4/3*Pi*R^3*5515.3,
R <= 6371000}, {4/3*Pi*6371000^3*5515.3, R > 6371000}}]; G =
6.6743*10^-11
Для построения графика запускаете этот код: v0 = 5000; R0 = 3000000; t0 = 100000; {Rsol, Anglesol} =
NDSolveValue[{R''[t] == -Mass[R[t]]*G/R[t]^2 + Angle'[t]^2*R[t],
Angle''[t]*R[t] == -2*Angle'[t]*R'[t], R[0] == R0, R'[0] == 0,
Angle[0] == 0, Angle'[0] == v0/R0}, {R, Angle}, {t, 0,
t0}]; ParametricPlot[{Rsol[t]*Cos[Anglesol[t]],
Rsol[t]*Sin[Anglesol[t]]}, {t, 0, t0}]
Для реальной плотности:
Запустить 1 раз, перед построением графиков: G = 6.6743*10^-11; Mass1 =
Interpolation[{{0, 0.`}, {277000, 1.0744517007993779`*^21}, {554000,
8.571222130450271`*^21}, {831000,
2.885267529758488`*^22}, {1108000,
6.812693941678381`*^22}, {1385000,
1.3228055620781117`*^23}, {1662000,
2.2688769636597657`*^23}, {1939000,
3.5713166583224284`*^23}, {2216000,
5.277805436217552`*^23}, {2493000,
7.427127437037175`*^23}, {2770000,
1.004267362086633`*^24}, {3047000,
1.3135094662314076`*^24}, {3324000,
1.6704902458405418`*^24}, {3601000,
1.9851416840146975`*^24}, {3878000,
2.2517715781167777`*^24}, {4155000,
2.553574807772751`*^24}, {4432000,
2.890267649063015`*^24}, {4709000,
3.2628481973837735`*^24}, {4986000,
3.669266923530136`*^24}, {5263000,
4.1004733393087503`*^24}, {5540000,
4.5496571419199856`*^24}, {5817000,
5.012527944600733`*^24}, {6094000,
5.451047152511959`*^24}, {6371000, 5.865397752443191`*^24}}];
Mass[R_] :=
Piecewise[{{Mass1[R], 0 <= R <= 6371000}, {5.865397752443191`*^24,
R > 6371000}, {0, R < 0}}]
Для построения графика запускаете этот код:v0 = 5000; R0 = 3000000; t0 = 100000; {Rsol, Anglesol} =
NDSolveValue[{R''[t] == -Mass[R[t]]*G/R[t]^2 + Angle'[t]^2*R[t],
Angle''[t]*R[t] == -2*Angle'[t]*R'[t], R'[0] == 0, Angle[0] == 0,
R[0] == R0, Angle'[0] == v0/R0}, {R, Angle}, {t, 0,
t0}]; ParametricPlot[{Rsol[t]*Cos[Anglesol[t]],
Rsol[t]*Sin[Anglesol[t]]}, {t, 0, t0}]
Первые 3 переменные (v0, R0 и t0) задаете сами, это начальная скорость (м/с), начальное расстояние от центра Земли (м) и время (с), до которого будет рассчитана траектория соответственно, изначально там будут указаны стартовые значения. Также сразу предупрежу: весь код для одного случая (например, код для постоянной плотности) нужно писать в одном файле, но в этот же файл нельзя писать код для другого случая (для переменной плотности)
Что-то похожее на заключение
На это пост заканчивается. Надеюсь, материал был понятен и интересен... ну или графики хотя бы глаз порадовали) Если есть вопросы - пишите в комментариях, будем разбираться
Всем добра и побольше аналитических решений)
